Волновая амплитуда
Cтраница 3
Если атомы в образце размещены строго периодически, то можно определить относительные фазы волн, рассеянных разными атомами, и соответствующим образом сложить волновые амплитуды. Любой беспорядок в положениях атомов или любые несовершенства кристаллов, которые нарушают строгий порядок в кристаллической решетке, будут вносить изменения в соотношение фаз волн, рассеянных разными атомами. Если подобные нарушения становятся существенными, то в выражениях для интенсивностей происходит усреднение фазовых множителей и могут быть потеряны более яркие динамические эффекты ( гл. [31]
Укажем еще на то, что если ограничиться оптически изотропными средами ( кубические кристаллы), то тензорный характер величин и 2 и векторный характер волновой амплитуды явно не играют роли. [32]
Для этой цели следует классическую зависимость между величинами ( ak, n k) и ( qa, pa) распространить на операторы afc, a для волновых амплитуд. [33]
Плотность вероятности поэтому известна, если определено скалярное произведение ksl ks - Это скалярное произведение представляет собой амплитуду состояния nks) в - представлении, или так называемую шредингеровскую волновую амплитуду. [34]
По Борну, волновая функция частицы - это не амплитудная функция, в обычном смысле используемая для описания волн, а, скорее, мера вероятности события. Когда волновая амплитуда велика, то велика и вероятность события, малая амплитуда отвечает столь же малой вероятности события. [35]
 |
Варианты соединений. [36] |
Рассмотренный в основных чертах в § 3 гл. XIII метод расчета волновых амплитуд является по существу строгим методом решения краевой задачи, который позволяет найти решения, полностью удовлетворяющие уравнениям Максвелла и граничным условиям. [37]
V основной области периодичности, в котором электромагнитные поля и колебательная координата были разложены по плоским бегущим волнам. При выводе предполагалось, что в этом объеме волновые амплитуды постоянны. Однако для вещества с реальными свойствами ( затухание поля-ритонной волны) и для обычных экспериментальных условий ( например, параметрическое усиление стоксовой волны) полного постоянства волновых амплитуд предполагать нельзя, поэтому линейные размеры основной области следует выбрать так, чтобы они были малыми по сравнению с обратным коэффициентом поглощения, или коэффициентом усиления. [38]
Уравнение Шредингера является линейным, однородным дифференциальным уравнением. Его решения имеют характер волновых амплитуд. Молекулярная волновая амплитуда может быть аппроксимирована суперпозицией атомных волновых амплитуд, как в уравнении ( 1), и это как раз то приближение, которое соответствует концепции электронного распределения. Наиболее важной особенностью волновых явлений является то, что наложение волновых амплитуд не приводит к наложению плотностей ( или интенсивностей) - это тот эффект, который обычно называют интерференцией. Поэтому следует ожидать, что распределение электронного заряда может быть охарактеризовано интерференцией взаимодействующих атомных орбиталей. [39]
Что касается выходной поверхности, то поскольку мы предположили, что для любой падающей волны отсутствует отражение назад в кристалл, каждую волну в кристалле считают проходящей прямо в вакуум без изменений, если не говорить о том, что волновые векторы в кристалле k A становятся волновыми векторами в вакууме Кл. Новых граничных условий это не добавляет. Тогда комбинирование (8.16) с волновыми амплитудами, получаемыми из (8.10), дает амплитуды волн в кристалле после прохождения через кристалл толщиной Я; добавляя затем вклады для t l и 2 в амплитуды пучков 0 и h в вакууме, получаем искомый результат. [40]
Член взаимодействия Я состоит из двух слагаемых. Одно из них зависит линейно, а другое квадратично от вектора-потенциала. Рассмотрим одну моду с частотой со и с волновой амплитудой А вектора-потенциала. [41]
Но для волн большой длины амплитуда В будет оставаться почти постоянной и будет мало отличаться от волновой амплитуды. [42]
Амплитуда колебаний R всегда остается конечной, так что равновесие плавающего тела по отношению к набегающей волне будет устойчиво. Однако в зависимости от величины знаменателя Л может случиться, что при некоторых значениях X амплитуда колебания центра тяжести плавающего тела будет больше волновой амплитуды А. [43]
V основной области периодичности, в котором электромагнитные поля и колебательная координата были разложены по плоским бегущим волнам. При выводе предполагалось, что в этом объеме волновые амплитуды постоянны. Однако для вещества с реальными свойствами ( затухание поля-ритонной волны) и для обычных экспериментальных условий ( например, параметрическое усиление стоксовой волны) полного постоянства волновых амплитуд предполагать нельзя, поэтому линейные размеры основной области следует выбрать так, чтобы они были малыми по сравнению с обратным коэффициентом поглощения, или коэффициентом усиления. [44]
Связанные с е поправки в ( 51) еще не учитывают отклонение ядерных колебаний от чисто гармонического типа. Я привел данный случай только как пример того, каким образом сохраняется в волновой механике наглядное понятие равновесной конфигурации системы ядер, лишь в малой окрестности которой волновая амплитуда заметно отличается от нуля. Непосредственная интерпретация нашей волновой функции, зависящей от шести переменных, в трехмерном пространстве встречается с очевидными трудностями. [45]
Страницы: 1 2 3 4