Cтраница 3
Для объяснения этих фактов был предложен механизм передачи колебательного кванта адсорбированной молекулы в свободные электроны металла. [31]
Когда остающаяся энергия падает до величины, соответствующей колебательному кванту связи О - Н ( в воде) или связи С - Н ( в парафине), средняя потеря энергии на 1 соударение уменьшается, так как водородные аюмы не могут принимать энергию, меньшую одного кванта. [32]
Верхняя граница области состояний, характеризуемых быстрым обменом колебательными квантами, представляет собой некоторую гиперповерхность S в фазовом пространстве внутримолекулярных степеней свободы. В частности, S может быть близкой к поверхности постоянной энергии. [33]
Здесь еэл - лектронная энергия, / ш - колебательный квант и i; - колебательное квантовое число, h2 / 2I - вращательный квант и К - вращательное квантовое число ( момент вращения молекулы); / - момент инерции молекулы относительно оси, проходящей через ее центр инерции перпендикулярно оси симметрии молекулы. [34]
Легко видеть, что при стабилизации квазимолекулы посредством излучения колебательных квантов ( ИК-спектр) вероятность стабилизации должв а быть значительно меньше. [35]
Легко видеть, что при стабилизации квазимолекулы посредством излучения колебательных квантов ( инфракрасный спектр) вероятность стабилизации должна быть значительно меньше. [36]
В таблице отчетливо выступает зависимость вероятности Р от величины колебательного кванта, а именно: в сходных молекулах ( О2 и С12, СО2, COS и CS2, СН1 и его галоидные производные) при уменьшении частоты колебаний вероятность Р становится больше. В соответствии с этой закономерностью в табл. 29 в качестве частоты, характеризующей величину наиболее легко превращающегося колебательного кванта, взята наименьшая из всех частот каждой многоатомной молекулы. [37]
Линейная экстраполяция надежна, если известно достаточно большое число колебательных квантов. [38]
Если условие типа (15.2) не выполняется и для обмена колебательными квантами, то скорость выхода на квазистационарный режим зависит от характерного времени TW Поэтому до выхода на квазистационарную стадию система не описывается температурой Tv. Однако если в самой квазистационарной стадии скорость реакции не лимитируется обменом колебательными квантами, то эта стадия, как и в предыдущем интервале интенсивностеи, описывается с помощью температуры Тъ. Предполагается, что и в данном диапазоне интенсивностеи излучения движение по верхним колебательным уровням молекулы происходит путем столкновений, а не путем непосредственного поглощения излучения. [39]
Простейший модельный гамильтониан системы, в которой возможен обмен колебательными квантами при столкновении, соответствует двум осцилляторам, взаимодействующим при столкновении. В соответствии с этим представим гамильтониан Н в виде суммы разделяющегося гамильтониана нулевого приближения Н и гамильтониана взаимодействия Явз. [40]
В табл. 16 приведены числа соударений, приводящих к передаче колебательного кванта между молекулами. [41]
В табл. 17 приведены числа соударений, приводящих к передаче колебательного кванта между молекулами. [42]
Отметим, что измеренное Терениным и Неуймины значение вероятности рассеяния колебательного кванта при соударении колеблющейся молекулы азота с неколеблющейся, / 1) 0 3 - Ю 6, совпадает с вычисленным Шварцем и Херцфельдом [1463] при температуре 2000 К, близкой к температуре разряда, измеренной Додоновой. [43]
Это означает, что скорость рекомбинации атомов, сопровождаемой излучением колебательных квантов, ничтожно мала по сравнению со скоростью рекомбинации, сопровождаемой излучением электронного спектра. [44]
То настолько велико, что стабилизация молекулы НС1 путем излучения колебательного кванта практически невозможна. Стабилизация молекулы путем излучения, связанного с электронным переходом, имеет большую вероятность, чем рассмотренный выше процесс, но вероятность ее также невелика. Как известно, время жизни электронновозбужденного атома или молекулы То КН сек, а так как продолжительность соударения Тя 10 - 12 сек, то величина Y оказывается равной КН. [45]