Кризис - сопротивление
Cтраница 3
При значениях Re4 1 5 - 10 картина обтекания ста новится неустойчивой - наступает кризис сопротивления. [31]
Расчетные и экспериментальные исследования Щевнин С.И., 1983 ] показывают, что на начало явления кризиса сопротивления плохообте-каемых тел большое влияние оказывает шероховатость их поверхности. Кроме того, наличие шероховатости увеличивает значение Сх при полном кризисе обтекания и в переходной зоне к закризисному обтеканию. Влияние относительной шероховатости на коэффициент лобового сопротивления при больших числах Рейнольдса, когда наблюдается закритическое обтекание, исследовано в работе [ Фювен и др., 1977 ], экспериментальные результаты иллюстрирует рис. 3.20, из которого видно очень сильное влияние параметра шероховатости. [32]
Следует отметить, что увеличение шероховатости поверхности приводит к существенному возрастанию коэффициента лобового сопротивления и исчезновению эффекта кризиса сопротивления. [33]
Наглядным подтверждением явления смещения точки отрыва вверх по потоку с ростом числа М могут служить результаты опытов Ферри над кризисом сопротивления шара. [34]
Поскольку переход от ламинарного к турбулентному режиму течения в пограничном слое зависит от условий во внешнем потоке, момент возникновения кризиса сопротивления зависит от турбулентности набегающего потока. [35]
Наглядным подтверждением явления смещения точки отрыва вверх по потоку с ростом числа М о могут служить результаты опытов Ферри над кризисом сопротивления шара. [36]
Таким образом, кризис сопротивления плохо обтекаемых тел - это резкое снижение их сопротивления, обусловленное сменой форм течения в пограничном слое и кризисным смещением сечения отрыва потока вниз по течению. Кризис сопротивления может наблюдаться не только при внешнем обтекании тел, но и при движении жидкости внутри различных диффузорных каналов. В этом случае также при некотором значении числа Рейнольдса происходит переход к турбулентному режиму течения в пограничном слое, следствием чего является кризисное перемещение сечения отрыва по потоку. [37]
 |
Линии тока течения вблизи круглого цилиндра при разных числах Re. [38] |
Сх остаются приблизительно постоянными; при дальнейшем увеличении Re коэффициент Сх сначала резко уменьшается, а затем постепенно возрастает. Этот скачок называют кризисом сопротивления. Причина его заключается в следующем. [39]
Изменение сопротивления изображается при этом кривой II. Эта область называется областью кризиса сопротивления для данного шара. [40]
 |
Зависимость коэффициентов сопротивления шара ( / и круглого цилиндра ( 2 от числа Рейнольдса. [41] |
Однако при достижении чисел Рейнольдса, при которых пограничный слой турбулизируется до точки отрыва ламинарного пограничного слоя, точка отрыва перемещается вниз по течению; при этом турбулентный след заметно сужается, и сопротивление тела резко ( в несколько раз) уменьшается. Это явление, называемое кризисом сопротивления, объясняется тем, что перенос импульса внутри пограничного слоя при его тур-булизации резко возрастает; следовательно, увлечение жидкости в пределах пограничного слоя существенно усиливается, и жидкие частицы в пограничном слое продвигаются в направлении роста давления дальше, чем в случае ламинарного пограничного слоя. [42]
 |
Число Струхаля и коэффициент сопротивления для круглого цилиндра в зависимости от числа Рейнольдса [ Л. 8 ]. [43] |
Коэффициент лобового сопротивления имеет в этом диапазоне по существу постоянное значение CD12. Резкое падение коэффициента сопротивления ( кризис сопротивления) в окрестности Re5 - 105 происходит тогда, когда пограничный слой в передней части цилиндра становится турбулентным. Вследствие увеличения кинетической энергии и импульса вблизи стенки в турбулентном пограничном слое по сравнению с ламинарным и вытекающей из этого способности турбулентного пограничного слоя сохранять безотрывное движение вдоль стенки даже в области возрастающего давления отрыв турбулентного пограничного слоя затягивается. График распределения давления при Re6 7 - 105 на рис. 15 - 1 показывает, что по сравнению со случаем ламинарного пограничного слоя теперь имеет место более близкое согласие с распределением давления в потенциальном потоке. Полное лобовое сопротивление снижается, так как отрицательное давление в зоне следа становится меньше. [44]
Увеличение турбулентности набегающего потока приводит к исчезновению пузыря отрыва. Можно думать, что описанное явление всегда сопровождает кризис сопротивления, если влияние внешних возмущений мало. [45]
Страницы: 1 2 3 4