Плотность - электронный газ
Cтраница 2
Масса частиц обычных газов т 10 - 24 г, поэтому даже при плотностях порядка плотности электронного газа в металлах Г0 - 1 К, и, следовательно, обычные газы также, практически всегда не вырождены. [16]
Можно показать, что эта величина не зависит от размеров куска металла и определяется только плотностью электронного газа в нем. [17]
Однако согласно формуле (3.105) уровень Ферми может стать отрицательным не только при повышении температуры, но и при уменьшении плотности электронного газа n N / V. При этом электронный газ может также перейти в невырожденное состояние. [18]
Таким образом, при n jnz в пограничной области между металлами возникает контактное электрическое поле ДЕ, которое препятствует выравниванию плотностей электронного газа в металлах. Внутри этой области плотность электронного газа должна изменяться от ла в одном металле, до п2 - в другом. [19]
 |
Схемы измерения температуры термопарой. [20] |
Возникновение Е ( Т) при соприкосновении двух разнородных металлов обусловлено, во-первых, различием в работе выхода электронов и, во-вторых, неодинаковостью плотности электронного газа в этих металлах. В первом приближении можно считать, что значение Е ( Т) растет с температурой по линейному закону. Небольшие отклонения от линейности должны, однако, учитываться при точных измерениях температуры. [21]
Очевидной причиной этого несогласия расчета с экспериментом мог быть неадекватный учет взаимодействия электронов с ионами, в частности допущение о том, что в присутствии ионов плотность электронного газа остается не зависящей от расстояния между электронами и ионами. [22]
Однако в равновесном состоянии сумма Е Ех Е2 не должна равняться нулю, так как при соблюдении этого равенства возможен односторонний переход электронов из металла, где плотность электронного газа велика, в металл, где эта плотность мала. [23]
Металл представляет собой решетку положительно заряженных ионов, между которыми располагается газ несвязанных непосредственно с ионами электронов. Однако плотность электронного газа не везде одинакова. В точках, расположенных в середине промежутков между ионами, плотность электронного газа больше, или, другими словами, вероятность нахождения электронов в этих точках выше. Это эквивалентно скоплению отрицательного заряда в точках, лежащих в промежутках между ионами. По своему микроскопическому строению металл оказывается похожим на ионный кристалл, с той лишь разницей, что роль отрицательных зарядов играют скопления объемного заряда, образованного электронным газом. [24]
Так как плотность электронного газа вне металла при термоэлектронной эмиссии такова, что к электронному газу приложимы выводы классической кинетической теории, то скорости эмиттированных электронов должны быть распределены по максвелловскому закону. [25]
Таким образом, при n jnz в пограничной области между металлами возникает контактное электрическое поле ДЕ, которое препятствует выравниванию плотностей электронного газа в металлах. Внутри этой области плотность электронного газа должна изменяться от ла в одном металле, до п2 - в другом. [26]
 |
Зависимость к ( Т меди / и сплавов железа с 3 % N1 ( 2 и 0 1 % С ( 3. Правая шкала для кри-вой 1, левая - для кривых 2иЗ. [27] |
Теплопроводность полуметаллов, полупроводников мы не оу-дем рассматривать. Укажем лишь, что плотность электронного газа в полуметаллах и полупроводниках слишком мала, чтобы обеспечить заметную величину электронной теплопроводности. [28]
В полупроводнике, однако, плотность электронного газа настолько мала, что Тк значительно ниже и электронный газ в них при комнатной температуре является уже невырожденным. [29]
Вследствие электронной эмиссии в полости внутри металла образуется электронный газ. Исходя из минимума свободной энергии при равновесии, определить плотность электронного газа ( n - N / V) в полости при температуре Т, если работа выхода электрона рар - 1а /, а энтропия электронного газа равна энтропии одноатомного идеального газа. [30]
Страницы: 1 2 3 4