Cтраница 2
В бесконечном удалении от тела скоростное поле однородно, скорости деформаций отсутствуют и движение вязкого газа совпадает с движением идеального газа. [16]
В бесконечном удалении от тела скоростное поле однородно, скорости деформаций отсутствуют и движение вязкого таза совпадает с движением идеального газа. [17]
VQ), если в действительно происходящем движении на данной линии тока или вихревой линии такой точки нет, то всегда можно представить некоторое воображаемое адиабатическое движение идеального газа, переводящее его в состояние покоя, адиабатически его затормаживающее. Величины / 0, р0 и Т0 в этом случае называют соответственно давлением, плотностью и температурой адиабатически заторможенного газа. [18]
Асимптотические формулы с учетом членов более высокого порядка малости при v 2 даны в работе: III е ф т с р, Асимптотическое решение уравнений одномерного иеустановнпшегося движения идеального газа с цилиндрической симметрией. [19]
Основными уравнениями для одномерного движения газа так же, как и для жидкости, являются: уравнение неразрывности, количества движения и энергии, или уравнение Бернулли, заменяющее уравнение энергии при адиабатическом движении идеального газа. [20]
Первые три уравнения движения идеального газа ( или просто газа) совпадают с аналогичными уравнениями несжимаемой идеальной жидкости. [21]
Уравнения Навье-Стокса (6.2) совместно с уравнением неразрывности (6.3), уравнением состояния (6.9) и уравнением энергии (7.20) составляют систему уравнений движения газа, интегрирование которой встречает непреодолимые математические трудности. Более того, даже уравнения движения идеального газа для большинства практически важных задач не удается проинтегрировать. [22]
Даже в сравнительно простых задачах теоретического расчета движения идеальной несжимаемой жидкости оказывается удобным применять электрогидродинамическую аналогию ( ЭГДА), заменяющую вычисление скоростных полей в потоке жидкости замером разностей электрических потенциалов в электролитической ванне. Аналогичный метод используется при изучении движения идеального газа при дозвуковых скоростях. В случае сверхзвуковых скоростей для той же цели служит газогидравлическая аналогия ( ГАГА), позволяющая изучать сверхзвуковые обтекания тела газом путем наблюдения волн, образующихся на поверхности воды при обтекании тела той же формы. [23]
Известные методы решения линейного уравнения Лапласа для потока несжимаемой жидкости, такие, например, как построение гидродинамической сетки, уже неприменимы для нелинейного уравнения в частных производных ( 14 - 21), описывающего движение сжимаемой жидкости. Поэтому, даже если ограничиться изэнтропи-ческим движением идеального газа, анализ становится чрезвычайно сложным. [24]
Иначе обстоит дело с моделированием участков тела трубопровода, которые описываются системой нелинейных дифференциальных уравнений в частных производных ( I. Эта система уравнений достаточно точно описывает движение идеального газа в горизонтальном трубопроводе. [25]
Предположим, что угол полураствора конуса 6 соответствует при заданном числе Маха М в набегающем потоке случаю присоединенной к вершине конуса ударной конической волны. В частности, давление в этом движении идеального газа должно сохранять постоянное значение на поверхности обтекаемого конуса, а следовательно, по известному свойству пограничного слоя, давление будет постоянным и во всем пограничном слое в вязком газе. Этот факт сближает движение в пограничном слое на конусе со случаем продольно обтекаемой пластины. Можно показать, что между этими двумя движениями существует простое соответствие. [26]
Приведенное доказательство справедливо только для идеальной несжимаемой жидкости. Как показал А. А. Фридман), теорема верна и в случае любого баротропного движения идеального газа. [27]
Приближенная теория Прандтля-Глауэрта, основанная на методе линеаризации уравнений газовой динамики, справедлива лишь для весьма тонких профилей, обтекаемых под малыми углами атаки. Для исследования обтекания дозвуковым потоком крыловых профилей следует обратиться к точным уравнениям движения идеального газа. [28]
Иначе говор, давление внешнего потока передается сквозь пограничный слой без изменения. Этот важный физический факт разъясняет, почему распределение давлений, рассчитанное по теории безвихревого движении идеального газа, хорошо совпадает с действительно наблюдаемым на опыте при плавном обтекании тел. [29]
Индекс нуль, относящийся к какой-то, произвольно выбранной на линии тока ( траектории) или вихревой линии точке, условимся в дальнейшем применять для параметров покоящегося газа. Если на данной линии тока ( траектории) или вихревой линии нет точки, где V 0, то всегда можно себе мысленно представить некоторое непрерывное адиабатическое движение идеального газа ( далее будет показано, что оно будет и изэнтропическим), переводящее его из данного положения в котел ( ресивер) бесконечно большого объема, в котором газ становится неподвижным, или, как принято говорить, адиабатически и изэнтропически заторможенным. [30]