Cтраница 3
Здесь индекс нуль, относящийся к какой-то, произвольно выбранной на линии тока ( траектории) или вихревой линии точке в дальнейшем применен для параметров покоящегося газа. Если на данной линии тока ( траектории) или вихревой линии нет точки, где V 0, то всегда можно себе мысленно представить некоторое непрерывное адиабатическое движение идеального газа ( далее будет показано, что оно будет и изэнтропическим), переводящее его из данного положения в котел ( ресивер) бесконечно большого объема, в котором газ становится неподвижным, или, как принято говорить, адиабатически и изэнтропически заторможенным. [31]
Газовал динамика зачастую имеет дело с быстро протекающими процессами, при которых теплообмен с внешней средой не успевает происходить. В этом случае важное значение имеют адиабатические процессы. Используя уравнение состояния, легко получить отношение температур та этого случая движения невяэкого идеального газа. [32]
Если же граница есть подвижная поверхность, то скорость частицы газа равна по величине и направлению скорости точки поверхности, к которой она примыкает. Существуют и другие граничные условия вязкого газа, с которыми мы встретимся при рассмотрении конкретных задач. Необходимо отметить, что отличие в граничных условиях вязкого газа от граничных условий идеального газа имеет существенное значение. Принципиальное отличие движения вязкого газа от движения идеального газа заключается не в математической сложности задачи, а в совершенно иных граничных условиях. Газы, в том числе и воздух, являются маловязкими средами. Одноко даже для маловязких газов свойство прилипания к границе приводит к существенному изменению характера течения вблизи границы по сравнению с соответствующим течением идеального газа. Прилипание значительно изменяет картину линий тока вблизи границы, так как оно вызывает торможение прилегающего к границе тонкого слоя газа. [33]