Бесконечный кристалл

Cтраница 1

Бесконечный кристалл отличается от молекулы тем, что обладает симметрией трансляций. Хотя в реальной жизни кристаллы никогда не бывают бесконечными, проблему, связанную с конечной природой кристалла, можно решить, применив к кристаллу так называемые периодические граничные условия ( или условия Борна-Кармана), или эквивалентным образом представить, что все пространство заполнено копиями конечного кристалла. Не удивительно, что набор всех операций симметрии такого бесконечного кристалла тоже образует группу. Такие группы, содержащие как трансляционные, так и вращательные операции симметрии, называются пространственными группами. В трехмерном пространстве имеется 230 неэквивалентных пространственных групп. [1]

Бесконечный кристалл рассматривается как предел указанной последовательности циклических систем при т - - оо. [2]

Бесконечному кристаллу также отвечают трансляции и другие операции, включающие трансляции как идентичные операции. Существует 230 возможных сочетаний этих идентичных операций, которые называются пространственными группами. [3]

Зависимость средней кинетической энергии частиц от времени при распаде метастабильного состояния. Временя жизни конфигурации в зависимости от шага интегрирования h.| Примеры распределений количества не-рас-павшихся к моменту t реализаций рассчитанных с различным шагом численного интегрирования. [4]

Однородно перегретые бесконечные кристаллы без открытой поверхности моделировались методами Монте-Карло и молекулярной динамики ( МД) в случае инертных газов [5]; в [7] методом МД рассчитана спи-нодаль кристалла частиц, взаимодействующих по потенциалу мягкого отталкивания. [5]

Почему одномерный бесконечный кристалл целесообразно моделировать циклической цепочкой из атомов, находящихся на одинаковом расстоянии друг от друга. [6]

Для бесконечного кристалла комплексные значения k дают решения, которые следует отбросить, так как они приводят к функциям, неограниченно возрастающим по некоторым направлениям. [7]

В бесконечном кристалле вероятность нахождения электрона в любой ячейке одинакова. Сам по себе периодический потенциал не дает рассеяния электронов, приводящего, к электропроводности металлов. [8]

В бесконечном кристалле вероятность нахождения электрона в любой ячейке одинакова. Сам по себе периодический потенциал не дает рассеяния электронов, приводящего к электропроводности металлов. [9]

Паттерсона для бесконечного кристалла ( паттерсон на единицу объема) умножается на самосвертку преобразования формы. [10]

В работе рассмотрен бесконечный кристалл РЗО в высокотемпературной магнитной фазе, вырезанный перпендикулярно оси легкого намагничивания с одиночной ДГ различной конфигурации. В результате расчетов найдено вихреподобное распределение вектора антиферромагнетизма в близи центра тонкой структуры. Также были рассмотрены различные типы ДГ ( неелевские и блоховские) с вертикальным и горизонтальным расположением тонкой структуры. [11]

Принципиальным недостатком модели бесконечного кристалла является бесконечное число степеней свободы. [12]

Зоны Бриллюэна для некоторых кристаллических решеток. a - г. ц. к. б - гексагональная. [13]

Приведенная зона Бриллюэна идеального бесконечного кристалла включает бесконечное множество состояний сплошного спектра. Однако реальные кристаллы, с которыми мы имеем дело на практике, ограничены. Покажем, что полученные для бесконечного кристалла блоховские волновые функции можно применять и в ограниченном кристалле, но спектр состояний электрона при этом делается дискретным, а полное число неэквивалентных состояний в зоне Бриллюэна будет равно Л - числу атомов в ограниченном кристалле. [14]

Стокмейер и Хечт рассмотрели бесконечный кристалл из параллельно расположенных линейных цепей, звенья которых образуют тетрагональную решетку Браве. [15]

Страницы: 1 2 3 4