Бесконечный кристалл
Cтраница 2
В группах, описывающих симметрию бесконечных кристаллов ( пространственных) к поворотам и отражениям добавляются трансляции на постоянную решетки. Пространственные группы дискретные и бесконечные. [16]
Рассмотрим одномерный аналог поверхности раздела, где бесконечный кристалл претерпевает изменение своих свойств. Пусть частица падает слева, как в гл. [17]
Рассмотрим одномерный аналог поверхности раздела, где бесконечный кристалл претерпевает изменение своих свойств. Пусть частица падает слева, как в гл. Аналог амплитуд А и А для атомов, расположенных по обе стороны линии раздела, обозначим буквой В. Предположим, что А, А и В - вещественные числа. [18]
Лауэ, переходящая в б-функцию в пределе бесконечного кристалла. [19]
 |
Элементарная ячейка пространственной кристаллической решетки. г и г 2 векторы трансляции с Л, Л2 и nj. [20] |
Зонная теория твердых тел основана на модели идеального бесконечного кристалла, в которой не учитываются поверхность образца и различные дефекты. Она дает возможность обобщенного объяснения многих экспериментально наблюдаемых свойств твердого тела в тех случаях, когда отклонения от идеальной структуры малосущественны и определяющую роль играет так называемый дальний порядок. [21]
 |
Элементарная ячейка пространственной кристаллической решетки. г и г 2 векторы трансляции с Л, Л2 и nj. [22] |
Зонная теория твердых тел основана на модели идеального бесконечного кристалла, в которой не учитываются поверхность образца и различные дефекты. Она дает возможность обобщенного объяснения многих экспериментально наблюдаемых свойств твердого тела в тех случаях, когда отклонения от идеальной структуры малосущественны и определяющую роль играет так называемый дальний порядок. [23]
Это связано с тем, что в изотропном бесконечном кристалле дилата-ционные точечные дефекты не взаимодействуют друг с другом. Если же кристалл конечен, то возникающие за счет этого силы изображения создают однородное гидростатическое поле напряжений. Энергия же точечных дефектов в однородном поле, по определению, не зависит от их конфигураций. [24]
 |
Циклические граничные условия в одномерном одноатомном кристалле ( Л - число атомов в циклической системе, R ц - радиус циклической системы. [25] |
Необходимость такой замены можно понять и иначе: бесконечный кристалл надо составлять из последовательно приставленных друг к другу циклических систем LW; в данном случае ( N 3) соседом атома 3 является атом / из эквивалентной циклической системы, расположенной справа. [26]
 |
Зоны Бриллюэна для решеток Бравс. [27] |
Бриллюэна, соответствующий неприводимым представлениям группы трансляций Га бесконечного кристалла. Дискретность этого набора обусловлена определением (1.11) волнового вектора, согласно которому его компоненты kj могут быть только рациональными числами. [28]
В случае кристалла число их является конечным, если бесконечный кристалл заменяется основной областью - циклической системой достаточно больших, но конечных размеров. [29]
Число коэффициентов Oap ( mp / ft) для бесконечного кристалла в принципе может быть сколь угодно большим. Чтобы ограничить их число, а также определить их численные значения на основании экспериментальных данных, необходимы некоторые гипотезы. Эти гипотезы основываются на имеющихся сведениях о природе сил, существенных в каждом конкретном случае. Различают силы малого радиуса действия и силы большого радиуса действия. К первой категории относятся силы, возникающие при образовании химической ( ковалентной) связи между ближайшими атомами, силы Ван-дер - Ваальса, а также силы, которые возникают при взаимном проникновении соответствующих электронных облаков ионов в ионных кристаллах. Во вторую категорию входят кулоновские взаимодействия между ионами, рассматриваемыми как точечные заряды. [30]
Страницы: 1 2 3 4