Бесконечный кристалл
Cтраница 4
При обсуждении в следующих двух параграфах неприводимых представлений пространственных групп мы будем иметь в виду рассмотренное выше определение бесконечного кристалла как предела последовательности расширяющихся циклических систем. [46]
При их помощи первые ангармонические члены для кристалла, состоящего из N элементарных ячеек и рассматриваемого как объем периодичности бесконечного кристалла, представлены в виде функций смещений ядер относительно положений равновесия. [47]
Итак, блоховские суммы вида (2.20) в зависимости от того, Б какой области изменяются векторы а, соответствуют бесконечному кристаллу, его основной области или периодическому кластеру, построенному на основе РЭЯ из L примитивных ячеек. [48]
В настоящее время интенсивно изучаются поверхностные состояния и хемосорбция, при которой возникают энергетические уровни между двумя зонами дозволенных энергий бесконечного кристалла, вызванные гибридизацией атомных функций. Бесспорно, такие исследования будут иметь определенное значение для теории хемосорбции на германии. В последнее время уделяется также большое внимание функциям, локализованным вблизи хемосорбированных молекул, и функциям, нелокализованным. По-видимому, можно будет в рамках приближения Хартри - Фока простым способом проследить влияние заполненных объемных состояний на локализованные поверхностные состояния Таммовского типа и хемосорбционные. [49]
Энергия четырехэлектронной системы, полученная в приближении Хартри - Фока, несколько меньше, чем найденная в этом же приближении энергия бесконечного кристалла, показанная на рис. 1 штриховой и пунктирной линиями соответственно для электронного и дырочного кристаллов. Это различие связано с граничными условиями. R, в то время как в бесконечном кристалле необходимо проводить усреднение по гауссову распределению заряда. Этот эффект полностью объясняет разницу энергий конечной и бесконечной систем. [50]
 |
Цилиндрическая трубка развернута в плоскую пластину. [51] |
При известных значениях г0 и I энергия дислокации зависит от предела интегрирования R по координате г. Энергия одной отдельной дислокации в бесконечном кристалле также бесконечно велика. Однако в реальных кристаллах плотность дислокаций достаточно велика, так что среднее расстояние между дислокациями составляет около 104 межатомных расстояний. В случае хаотического распределения дислокаций их взаимодействие приводит к взаимной компенсации упругих деформаций возле каждой дислокации. [52]
Такое ограничение числа атомов приводит к тому, что, хотя в модели структура та же и функция ПС схожа с функцией ПС для бесконечного кристалла, в области низких энергий во-втором случае появляются осцилляции, не характерные для бесконечного кристалла. При E / VQ плотность состояний и в случае бесконечного, и в случае конечного кристалла практически одинакова, хотя положение краев энергетической зоны в последнем случае несколько смещается. Это обстоятельство дает основание предполагать, что топологический беспорядок не оказывает заметного влияния на ПС. [54]
В этих расчетах наибольший интерес представляют не сами количественные результаты, а их изменение при увеличении кластера и отличие от полученных на основе той же расчетной схемы для бесконечного кристалла в зонном расчете. [55]
Фурье), мы приходим к выводу, что любое распределение поляризации такое, что Рг - Рг ( х, г /), не создает электрическое поле в бесконечном кристалле. [56]
В то же время иногда, например в случае дислокационных диполей, для кристаллов конечных размеров может оказаться, что М - 1 или даже Ис 1, хотя в бесконечном кристалле М логарифмически расходится. [57]
Более подробный анализ структуры МО, полученных для кластеров, показывает, что вклады атомных орбиталей одинаковых атомов из разных сфер с ростом кластера постепенно выравниваются, как это и должно быть для бесконечного кристалла. [58]
Страницы: 1 2 3 4