Cтраница 1
Деформированный кристалл содержит несколько параллельных двойниковых слоев. Иногда образование двойников механической деформацией сопровождается резкими шумами, указывающими на иммульсивность процесса. [1]
Деформированный кристалл, в котором появляются дислокации - типичная неравновесная система, все более удаляющаяся по мере пластического деформирования от равновесия. Теория поведения таких систем рассмотрена в [158], где показано, что вне области устойчивости термодинамической ветви ( соответствующей равновесным условиям) в системе может возникать новый тип организации с образованием радикально новых структур, принципиально отличающихся от равновесных, предсказываемых классической термодинамикой. [2]
Схема образования краевой дислокации.| Характер расположения атомов вокруг краевой дислокации. [3] |
В деформированном кристалле можно выделить три области: область, где сдвиг вообще отсутствует; область, где сдвиг имеет место, но атомы на плоскости скольжения расположены периодически правильно и область, переходная между двумя первыми областями, которая характеризуется непериодическим расположением атомов. [4]
В деформированном кристалле появляется дополнительная энергия дефекта в упругом поле, играющая роль потенциальной энергии частицы во внешнем поле. [5]
Если поместить деформированный кристалл в магнитное поле, то все гальвано - и термомагнитные явления должны протекать иначе, чем в недеформированном кристалле. Аналогичным образом изменятся и термоэлектрические явления. Изменение всех кинетических явлений обусловлено тем, что деформация кристалла меняет его энергетическую структуру. При более точном описании явлений в деформированных полупроводниках необходимо учитывать изменение механизма рассеяния, эффективной массы и других величин. [6]
Затем для деформированного кристалла они заново определили волновые векторы, сооответствующие этим особым точкам, и нашли новые значения энергии. Они рассмотрели упругую деформацию, которая является чисто сдвиговой и в первом порядке по деформации не меняет длину химической связи. [8]
В общем случае деформированных кристаллов трудно оценить возможные ошибки анализа Уоррена - Авербаха, причем блокам, определяемым этим методом, обычно нельзя противопоставить никакие реальные объекты в таких кристаллах, а значение среднеквадратичных напряжений ( е) у А может сильно отличаться от реальных искажений в деформированных материалах. [9]
Особенности необратимого плавления деформированных кристаллов понятны в меньшей степени, чем особенности необоатимого плавления недеформированных кристаллов, выращенных из раствора и расплава. Во многом поведение деформированных кристаллов при плавлении подобно поведению кристаллов, выращенных из расплава, однако дополнительное влияние проходных молекул, которые находятся в напряженном состоянии, осложняют интерпретацию наблюдаемых явлений. [10]
Итак, в деформированном кристалле будут существовать области с разными свойствами, а именно: 1) участки кристалла, соответствующие исходному состоянию; 2) участки, занятые отрицательными сдвигами; 3) участки, занятые положительными сдвигами; 4) границы между отрицательными и положительными сдвигами; 5) места пересечения сдвигов одного знака, где налицо усиление эффекта двойного лучепреломления; 6) места пересечения сдвигов разного знака с уменьшением двойного лучепреломления. [11]
График зависимости энергии взаимодействия ионов U от расстояния между ними. [12] |
Распределение дислокаций в деформированных кристаллах неравномерно. При малой степени деформации ( до 10 %) дислокации располагаются вдоль выделенных плоскостей скольжения. С ростом деформации растет блочная структура, размер блоков уменьшается, дислокации размножаются. [13]
Деформация сдвига, изображенная на, создает закручивание каждого тетраэдра связей. Дегибридизация не может скомпенсировать эту деформацию. Поэтому гибридизованные орбитали можно считать. [14] |
Поэтому процедура оптимизации для деформированного кристалла сохраняет гибридизованные орбитали неизменными. [15]