Задание - распределение - Большая Энциклопедия Нефти и Газа, статья, страница 1
Спонсор - это человек, которому расстаться с деньгами проще, чем объяснить, откуда они взялись. Законы Мерфи (еще...)

Задание - распределение

Cтраница 1


Задание распределений tc ( т, хс, ус, гс) и qu ( т, хс, ус, гс), где хс, у гс - координаты поверхности тела, часто затруднительно, так как / с и qc в общем случае зависят от процессов теплообмена в стенке и по другую ее сторону. Строго говоря, в этом случае тепловые граничные условия нельзя назначить заранее, так как они являются сложной функцией совокупности всех отдельных процессов теплообмена. Необходимо к системе дифференциальных уравнений рассматриваемого процесса конвективного теплообмена присоединить дифференциальные уравнения, описывающие процесс теплопроводности в стенке и процесс конвективного теплообмена по другую ее сторону, и задать условия сопряжения.  [1]

При детерминированном задании распределения расчетных параметров используются различные подходы: параметры могут быть заданы как функции координат рассматриваемой области, причем более распространенным является случай рассмотрения изучаемого массива пород кусочно однородным, когда свойства различных частей массива ( слоев, линз, зон трещиноватости) различны, а в пределах каждой части являются одинаковыми.  [2]

В случае задания распределения расходов задача оптимизации параметров МКС перестает быть многоэкстремальной и становится задачей выпуклого программирования.  [3]

Это уравнение передает детальное задание распределения, так как показывает число молекул, обладающих всеми заданными значениями координат и импульсов. Обычно, однако, в различных задачах интерес представляет менее детальное описание.  [4]

Начальное условие определяется заданием распределения температуры внутри тела в начальный по отношению к поставленной задаче момент времени. Используется оно при рассмотрении нестационарных процессов и оказывает влияние только на первой стадии процесса; через некоторое время распределение температуры будет определяться граничными условиями и не будет зависеть от начальных.  [5]

Физические условия задачи определяют задание ориентацион-ного распределения парамагнитных частиц ( х, z /, z) в системе координат образца с некоторой плотностью вероятности Р ( а, Р, у) - Так, например, механическая вытяжка образца полимера вдоль оси z приведет к некоторой преимущественной аксиальной ориентации полимерных цепей. И в других практических приложениях, как правило, приходится иметь дело с аксиально-симметричным ориентационным распределением.  [6]

7 Цилиндрический ( а, пластинчатый ( б и дисковый ( в активные элементы. z ( а, б и г ( в - оси резонатора. [7]

Граничное условие второго рода ( задание распределения плотности теплового потока по поверхности тела как функции времени, например, при постоянстве потока тдТ / дп const, где п - обобщенная координата - нормаль к поверхности) может реализовываться при лучистом теплообмене и в режиме так называемых тепловой изоляции или охранного нагрева.  [8]

Последний вывод следует также из задания распределения завихренности вдоль винтовой линии. По этой причине в следующем пункте будет предложен другой подход для определения поля скорости, индуцированного винтовой вихревой нитью в трубе.  [9]

Метод средних потенциалов основан на задании фиктивного распределения заряда по поверхности или в объеме тел, заменяющих проводники. Эту величину ( Vcp) называют средним потенциалом поверхности или средним потенциалом проводника.  [10]

Электронные состояния идентифицируются в первую очередь заданием распределения электронов по атомным орбиталям. Это определяет так называемую электронную конфигурацию состояния. Возможность реализации той или иной конфигурации ограничивается принципом Паули, согласно которому ни одна орбиталь не может содержать более двух электронов.  [11]

Электронные состояния идентифицируются в первую очередь заданием распределения электронов по атомным орбиталям. Это определяет так называемую электронную конфигурацию состояния. Возможность реализации той или иной конфигурации ограничивается принципом Паули, согласно которому ни одна орбиталь не может содержать более двух электронов.  [12]

Краевое условие I рода состоит в задании распределения тем-ттератутш на поверхности и ее изменения во племени. Это vrjinnire является наиболее простым, но в практике встречается редко.  [13]

Граничные условия второго рода заключаются в задании распределения плотности теплового потока на стенке по поверхности и изменения ее во времени. Так как жидкость на стенке неподвижна и, следовательно, здесь применим закон Фурье, то задание плотности теплового потока qc эквивалентно заданию градиента температуры на стенке.  [14]

Граничные условия второго рода состоят в задании распределения плотности теплового потока на поверхностях тела и ее изменения во времени.  [15]



Страницы:      1    2    3    4