Задача - дифракция
Cтраница 1
Задачи дифракции являются внешними краевыми задачами. Дифракционное поле необходимо определить в неограниченном пространстве, удовлетворяя условиям излучения, которые могут быть сформулированы в виде требования отсутствия волн, приходящих из бесконечности. Среди задач дифракции в неоднородной среде можно указать достаточно широкий класс задач, для которых оказывается возможным свести исходную внешнюю краевую задачу к решению некоторой краевой задачи в ограниченной области. В частности, это можно сделать в том случае, когда характеристики среды являются переменными функциями координат лишь в ограниченной области пространства. Тогда сведение внешней краевой задачи к задаче в ограниченной области достигается специальной формулировкой условий излучения в виде парциальных условий излучения. [1]
 |
Спектральная ( а и временная ( б характеристики принятого сигнала, образованного суммарным дифракционным полем обоих краев трещины, наклоненной под углом 45 к оси преобразователя. [2] |
Задачи дифракции на цилиндре и сфере чаще всего решают по общей схеме, описанной выше. [3]
Задача дифракции на сфере решается в основном аналогично решению задач дифракции на цилиндре. Волны обегания - соскальзывания в этом случае формируются по тем же законам, что и при дифракции на цилиндре, за исключением некоторых различий. [4]
Задачи дифракции вязкоупругих волн на круговых препятствиях или включениях можно решать также методом рядов ( см. разд. [5]
Задача дифракции плоской волны, падающей под произвольным углом на одномерно периодическую структуру, сводится к двум скалярным: для Е ( Ехф 0; Нх 0) и Н ( Hxj Q; Ех 0) поляризованных волн, падающих наклонно в плоскости, которая перпендикулярна образующим решетки. [6]
Задачи дифракции третьего типа решаются по общей схеме, приведенной выше. Особенность расчетов состоит в том, что, поскольку головная волна является результатом взаимодействия нормальной ( щ, щ) и касательной ( ui, wt) составляющих смещения в волне, решение получают отдельно для каждой составляющей с последующим суммированием их. [7]
 |
Регрессионные зависимости скорости волн и твердости слоя валка. [8] |
Задача дифракции четвертого типа решается аналогично задаче для третьего типа дифракции ( см. подразд. [9]
Задачу дифракции решаем методом частичных областей. Использование его предполагает знание полных наборов собственных волн каждой из согласуемых систем, изображенных на рис. 3.31, 3.32. Полные наборы собственных воли слоистых прямоугольных волноводов с резистивными пленками были определены выше. [10]
Если задача дифракции сводится к неоднородному интегральному уравнению, то соответствующее однородное интегральное уравнение второго рода обычно может трактоваться как уравнение для собственных функций одного из обобщенных методов. Основной результат теории в этой ситуации состоит в том, что собственные зна-чения этих уравнений имеют простой физический смысл; зная их, можно полностью исследовать окрестность резонансной частоты. [11]
Если задача дифракции волн у цилиндрической опоры в настоящее время решена строго хотя бы в линейной постановке ( см. Гл. Поэтому разработка методов инженерного прогноза характеристик местного размыва дна у отдельно стоящих сооружений от действия волн в настоящее время должна базироваться на корректном физическом моделировании процесса. [12]
Теоретически задача дифракции поверхностной волны на импе-дансных неоднородностях решена только для частных случаев. Особый интерес представляет периодическое изменение импеданса, так как в этом случае излучающей может быть сделана только одна пространственная гармоника и тем самым обеспечено линейное фа-зсвое распределение излученного поля вдоль антенны, что необходимо для создания остронаправленных антенн. Практически периодическое изменение импеданса может быть, например, осуществлено путем периодического изменения глубины канавок ребристой структуры. [13]
Рассмотрение задач дифракции выходит за рамки курса ТОЭ. [14]
Рассмотрим скалярную задачу дифракции. Характеристики среды вне поверхности S являются произвольными гладкими функциями координат, причем вне некоторой сферы SHo радиуса 0 с центром, расположенным внутри области Т, характеристики среды постоянные. [15]
Страницы: 1 2 3 4