Задача - дифракция
Cтраница 2
Рассмотрим задачу дифракции изгибной волны на круговых упругих включениях. [16]
Рассматривая прежнюю задачу дифракции плоской однородной волны на прямоугольном отверстии в экране, поставим целью приблизить точку наблюдения. [17]
К задачам дифракции на металлических телах и полупрозрачных экранах, а также к задачам о диэлектрических телах может быть применен метод поверхностного электрического тока, являющийся обобщением на векторный случай первого варианта р-метода. [18]
В задачах дифракции волн на параметрических объектах затруднительно провести привычное их разделение на стационарные и нестационарные. Даже при монохроматическом падающем поле дифрагированная волна будет непериодически зависеть от времени. Поэтому целесообразно ставить задачу дифракции как задачу с начальными условиями ( при. [19]
Решена также задача дифракции на полупрямой. [20]
Наиболее часто задача дифракции ставится физически следующим образом: предполагается, что решение и уравнения ( 5) задается в виде суммы u ( - - us двух функций, где ы / - известная функция ( падающая волна), a us - отраженная или возникшая в результате дифракции волна. Волна us не должна содержать в себе волн, идущих из бесконечности. Соответствующие условия для случая, когда Q есть внешность ограниченной области, ш0, с ( М) вне сферы достаточно большого радиуса есть константа, a f ( M) - финитная функция, наз. Задача ( 5), ( 6), при выполнении условий излучения, поставлена корректно, что доказывается путем сведения задачи к интегральным уравнениям или с помощью априорных оценок. Имеются также способы отбора единственного решения задачи ( 5), ( 6) с помощью принципа предельной амплитуды и принципа предельного поглощения. В случае, когда Q - внешность ограниченной области - оба эти принципа выделяют те же решения, что и условия излучения. Сколько-нибудь общей теории задач для уравнения Гельмгольца в случае неограниченных областей не создано. [21]
 |
Расчетные зависимости амплитуд сигналов ЦА и ПП от угла наклона стенок б для двух направлений поляризации при дифракции на дорожке шириной 900 нм и глубиной 160 нм. [22] |
Вместо этого задача дифракции должна быть решена для каждой поляризации падающего света; в качестве примеров выбраны случаи параллельной и перпендикулярной поляризаций. [23]
Аналогично решаются задачи дифракции упругих волн, когда на поверхностях сферических полостей задан вектор переме-щений или условия третьего рода. [24]
Пусть решается простейшая двумерная скалярная задача дифракции ( внутренняя или внешняя) на круговом цилиндре радиуса а. Искомое поле U ( r, cp) должно удовлетворять граничному условию t / ( a cp) 0, волновому уравнению с правой частью ( возбуждающие токи), а если решается внешняя задача - то еще и условию излучения. [25]
Математическая формулировка задачи дифракции состоит в следующем. [26]
Конкретное решение задач дифракции зависит от правильного выбора функции G. В частности, функция Грина легко подбирается, если экран-преграда имеет плоскую форму. В этом случае задача решается методом зеркального отражения. [27]
Много проще задачи дифракции в акустике; в то же время они имеют значительное родство с аналогичными задачами для твердой упругой среды и поэтому изучение дифракции звуковых волн важно для теории упругости. [28]
Строгое решение задачи дифракции связано с большими математическими трудностями. Обычно для расчета интенсивности интерференционной картины, возникающей при дифракции, используется принцип Гюйгенса - Френеля. Суть его заключается в следующем: для каждой конкретной задачи следует определенным способом разбить фронт волны на участки ( зоны Френеля), которые рассматриваются как самостоятельные одинаковые источники волн; амплитуда ( и интенсивность) волны в точке наблюдения определяется как результат интерференции от волн, которые якобы создаются отдельными з онами. [29]
В решении задачи дифракции данного типа имеются два ( по сравнению с порядком решения задач дифракции третьего типа) принципиальных отличия. [30]
Страницы: 1 2 3 4