Задача - обтекание - тело
Cтраница 2
 |
Решение задачи о расширении порш-ня методом интегральных соотношений. [16] |
На рис. 20 показано сравнение результатов точных численных решений задачи обтекания тел степенной формы ( расширения поршня по степенному закону) с результатами, полученными с помощью одного из простых методов интегральных соотношений ( у 1 4; s Ve) В этом методе распределения параметров за волной определяются по теории ударного слоя в зависимости от закона распространения волны, который в свою очередь находится из - закона сохранения энергии в интегральной форме. [17]
Модель идеальной жидкости обычно используется в качестве первого приближения при анализе задач обтекания тел; решение задачи течения идеальной жидкости используется для определения полей скорости вдали от твердых поверхностей и распределения статического давления по длине потока. [18]
С появлением быстродействующих вычислительных машин в течение более десяти лет велись интенсивные поиски численного решения задачи обтекания тел с отсоединенной головной волной и был предложен ряд. [19]
Пусть имеются два комплексные потенциала f ( z), 2 ( 2) - решения задачи обтекания тела. Тогда их разность f ( z) - fi ( z) - / 2 ( 2) регулярна и ограничена в области D. Функция v ( z) lmf ( z) гармонична и ограничена в области D, принимает постоянные значения на S, и по теореме единственности решения задачи Дирихле v ( z) const. Следовательно, f ( z) const, потенциалы / 1 ( 2), / 2 ( 2) отличаются на постоянную, и потому поля скоростей совпадают. [20]
Уравнение, аналогичное (13.9), рассматривали Трэд [73] и Сирович [74] при изучении дальнего поля в задаче обтекания тела; однако в этом случае свободный член зависел от с и был неизвестен. [21]
Площадь миделевого сечения модели не должна превышать 10 % площади поперечного сечения рабочей части трубы, так как иначе испытание модели в трубе не будет соответствовать задаче обтекания тела безграничным потоком. [22]
Числитель и знаменатель полученного уравнения имеет размерность силы. В задачах обтекания тел жидкостью и в задачах движения жидкости в трубах и замкнутых каналах перепад давления в соответствующих точках определяет потерю механической энергии. [23]
Уравнения ( 1) применяются в гидродинамике. Однако уже задача обтекания тела однородным потоком обнаруживает такие свойства линеаризованных уравнений ( 1), которые свидетельствуют о незаконности предпринятой линеаризации даже при сколь угодно малых числах Рейнольдса. [24]
В безотрывных течениях около тел при больших числах Рейнольде и умеренных числах Маха вязкость и теплопроводность газа обычно играют существенную роль лишь в узких областях ударных волн и пограничного слоя, оставляя поле течения вне этих зон практически невязким и не подверженным их влиянию. Это дает возможность разделить задачу обтекания тел на две самостоятельные части: определение внешнего поля течения на основе уравнений движения невязкого газа и расчет течения в пограничном слое с известным продольным градиентом давления. Однако-такая картина течения может перестать соответствовать действительности. Это прежде-всего связано с тем, что оба эти эффекта приводят к возрастанию толщины пограничного слоя: в первом случае из-за увеличения относительной роли сил трения, во втором случае из-за интенсивного роста температур и уменьшения плотности газа в пограничном слое. В результате этого-возрастает вытесняющее воздействие пограничного слоя на внешний поток, а на поверхности тела реализуется новое распределение давления, которое в свою очередь оказывает влияние на течение внутри пограничного слоя. Описанное явление обычно называется взаимодействием пограничного-слоя с внешним невязким потоком. [25]
Уравнения ( 192) и ( 193) показывают, что критерий подобия Эйлера имеет большое значение при моделировании работы гидравлических машин. Прежде всего необходимо заметить, что как в задачах обтекания тел несжимаемой жидкостью, так и в задачах движения такой жидкости в трубах и каналах требуется обычно определять перепады давлений, а не сами давления. [26]
Доказано ( см. М. А. Лаврентьев [4]), что на квазиконформные отображения, осуществляемые решениями сильно эллиптических систем, распространяются многие основные факты теории конформных отображений. Отсюда, в частности, вытекает, что теоремы существования решений задач обтекания тел потоками идеальной несжимаемой жидкости распространяются на случай газовых потоков, в которых ни внутри области, ни на границе не достигается скорость звука. [27]
В учебном пособим описаны течения невязкого газа с гиперзвуковыми скоростями с учетом реальных равновесных и неравновесных процессов, сопутствующих движению тел в атмосфере. Приведены уравнения движения несовершенных газов и описана общая теория их сверхзвуковых и гиперзвуковых течений. Рассмотрены задачи обтекания тел наиболее типичных для гиперзвуковой аэродинамики форм. [28]
Точное решение задачи столь же трудно, как и в плоском случае. В том же круге идей можно получать приближенные решения задач обтекания осе-симметрических тел потоками с осевой симметрией в предположении, что за телом образуются вихревые зоны. [29]
Обтекание тела сверхзвуковым потоком с отошедшей ударной волной по-прежнему представляет собой одну из важнейших научно-прикладных проблем аэродинамики. Это обстоятельство четко проявилось, когда О. М. Белоцерковским было получено численное решение задачи обтекания тела с отошедшей ударной волной; возникла дискуссия об устройстве области влияния смешанного течения за ударной волной, так как при вычислениях были получены качественные результаты, не объясняемые потенциальной теорией. Дальнейший анализ с учетом завихренности потока привел фактически к появлению нового раздела трансзвуковой аэродинамики - вихревых течений. В этом разделе большое внимание уделено также вопросам существования и свойствам вторичных скачков уплотнения. [30]
Страницы: 1 2 3