Cтраница 1
Термодинамическая задача решается интегрированием уравнения первого закона термодинамики в форме Лагранжа. Вывод уравнения первого закона термодинамики для необратимых процессов, имеющих место в цилиндре поршневой машины, основывается на принципе экстремума элемента теплоты в обратимых процессах. [1]
При решении термодинамических задач часто возникает необходимость рассчитать энтальпию реакции при различных температурах. [2]
При решении термодинамических задач часто возникает необходимость рассчитать энтальпию реакции при различных температурах. Пусть при температуре Т, величина энтальпии реакции известна и равна АНгт но реакция протекает с достаточной скоростью при температуре Tz. [3]
При решении термодинамических задач применительно к технологии процессов нефтяной и газовой промышленности возможны разные подходы. [4]
В силу этого любая термодинамическая задача связана с рассмотрением тепловых и механических воздействий, в то время как все прочие воздействия включаются в поле зрения только при исследовании задач соответствующего содержания. [5]
Для решения большинства термодинамических задач необходимо знать уравнение состояния в явном виде. [6]
Для решения большинства термодинамических задач необходимо знать уравнение состояния в явном виде. Простейшим уравнением состояния является уравнение состояния идеального газа, называемое уравнением Клапейрона - Менделеева. [7]
Для неполностью ионизованной плазмы важнейшей термодинамической задачей является определение степени ее ионизации и равновесного состава. [8]
Для полупроводниковой электроники специфичны в числе других следующие термодинамические задачи: а) установление зависимости между условиями синтеза фаз, их составом и их полупроводниковыми свойствами, особенно в случае фаз переменного состава; б) установление условий термодинамического р - га-перехода фаз при изменении стехиометрии составов; в) установление оптимальных условий легирования фаз при образовании р - - переходов введением посторонних атомов. [9]
Задача отыскания уравнения состояния не является термодинамической задачей и не может быть решена методами термодинамики. Однако каким бы сложным ни было уравнение состояния, полученные в § 11 термодинамические соотношения должны обязательно выполняться. Это делает их средством проверки и контроля при отыскании уравнений состояния. [10]
Применительно к тепловому неразрушающему контролю возникают три термодинамические задачи: передача теплоты от источника к контролируемому объекту, теплопередача в контролируемом объекте и теплообмен, с. Первые две задачи в реальных условиях теплового нераз-рушающего контроля сводятся к анализу процессов теплопроводности и конвекции и могут быть описаны одним дифференциальным уравнением. Третья задача чаще всего приводит к необходимости анализа теплопередачи путем теплового ( инфракрасного) излучения, имеющего электромагнитную природу. [11]
Термодинамические потенциалы дают простые и строгие решения термодинамических задач и, при соблюдении общего условия ( 9), являются критериями равновесия. [12]
В § 1 был применен метод решения термодинамических задач, состоящий в том, что разыскивается экстремальное значение функции 5, или F, или Z, соответствующей нашей задаче. Этот метод требует большой вычислительной работы; но можно воспользоваться и другим методом: придумывать для каждого частного случая свой цикл и применять к нему оба закона термодинамики. Мы сопоставим эти методы на примере вычисления зависимости давления насыщенного пара от температуры. Задача формулируется так: в замкнутом объеме находится жидкость и над нею ее пар, давление которого мы измеряем манометром. Эта двухфазная однокомпонентная система имеет лишь одну степень свободы, в качестве которой мы возьмем температуру. Объем здесь не играет роли. [13]
При пользовании диаграммой Ts значительно упрощается решение различных термодинамических задач, особенно в тех случаях, когда в расчетах не требуется большая точность. [14]
Роль геометрии важна и при решении ряда других термодинамических задач. [15]