Одномерная задача

Cтраница 4

Для одномерной задачи стационарной теплопроводности уравнение (2.1) обычно может быть решено аналитически. Однако для сложных многомерных задач очень трудно или вообще невозможно получить аналитическое решение. В этих случаях альтернативой является численный метод. Преимущество численного метода заключается в замещении дифференциального уравнения системой алгебраических уравнений, которую можно решить с помощью компьютера. Далее будет показано, как могут быть получены подобные алгебраические уравнения. [46]

Для стационарной одномерной задачи теплопроводности уравнение (2.1) продолжает быть основным дифференциальным уравнением. Предположим, что теплопроводность k и источниковый член S непостоянны. Рассмотрим участок одномерной расчетной сетки, показанной на рис. 2.4. В отличие от сетки, приведенной на рис. 2.1, здесь нет необходимости рассматривать одинаковые расстояния между расчетными точками. Буквами W, Р и Е обозначены расчетные точки сетки: Р - рассматриваемая точка ( Point), a W и Е - соответственно западная ( West) и восточная ( East) соседние точки. [47]

Для стационарной одномерной задачи теплопередачи ( неосложненной массопереносом) между двумя средами, разделенными стенкой, можно определить тепловой поток, не прибегая к предварительному определению температур промежуточных слоев. [48]

Неустановившееся н установившееся движение при распространении ударной волны. [49]

Рассмотрим одномерную задачу о волне давления в капельной жидкости, движущейся по жесткому трубопроводу со скоростью с. Это неустановившееся движение может быть преобразовано в эквивалентное установившееся движение путем изменения системы отсчета. Поэтому теперь мы можем применить уравнения неразрывности ( 14 - 52) и количества движения ( 14 - 54), которые одинаково применимы для газов и капельных жидкостей. [50]

Рассмотрим одномерную задачу с вводом активных центров в малой области. [51]

Рассмотрим одномерную задачу по определению оптимального уровня резервирования системы скважин. [52]

Рассмотрим одномерную задачу о начальном этапе распада произвольного разрыва. Если т - минимальное время релаксации, определяемое слагаемыми f, q, Fn, Fr и Q в (1.5) и (3.2), то задача включает начальный этап 0 t С т, на котором перечисленные слагаемые можно опустить. &, которые находятся в процессе решения, разбивают плоскость xt на зоны разной структуры. Кроме зон постоянных параметров, решение в общем случае содержит центрированные волны с непрерывным изменением параметров от луча к лучу. [53]

Рассмотрим одномерную задачу для всех трех случаев при постоянном коэффициенте теплопроводности стенки. [54]

Страницы: 1 2 3 4