Топологический заряд

Cтраница 2

Такие ограничения возникают естественно для случая топологических солитонов, наделенных тождественно сохраняющимися интегральными характеристиками - топологическими зарядами, учет к-рых упрощает анализ устойчивости. [16]

Однако, эта формула имеет смысл только для вещественных компонент, описываемых набором б в то время как плотность топологического заряда имеет смысл для гладких ком-плекснозначных l / t ( X), если & оср ( Чм /) л - квазипериодична. [17]

Ниже мы увидим, что при взаимодействии эти солитоны ведут себя как частица и античастица, давая в итоге состояние с нулевым топологическим зарядом. [18]

Определенный в (2.72) СГ-солитон / сол ( х) является статическим решением ( 1 1) - мерной скалярной теории поля, обладающим топологическим зарядом. Он весьма похож на кинковое решение теории / 4 и может быть проквантован аналогичным образом. [19]

К моменту, когда был написан обзор Прасада, конструкция всех таких расслоений была проведена алгебро-геометрическими средствами для инстантонов, но для монополей с произвольным топологическим зарядом эта задача оставалась открытой. Оказалось, что анзац Атьи - Уорда ( см. статью Прасада), не давший удачных результатов в теории инстантонов, очень хорошо приспособлен для монополей. [20]

В модели этого раздела введение топологического заряда не приносит большой пользы, однако, как мы увидим уже в разделе 7.4, в других моделях использование топологического заряда открывает путь к получению явных формул для солитонных конфигураций. [21]

Равенство достигается только для статических автодуальных полей Bl El. Топологический заряд q в случае монополей называется магнитным зарядом. [22]

Знак равенства достигается только для автодуальных калибровочных полей F v Fy. Топологический заряд q в случае ин-стантонов называется инстантонным числом. [23]

Выбор базиса J - циклов, отвечающих индивидуальным кривым Jj ( ас), содержит гораздо большую информацию. В частности, формула для топологического заряда имеет место именно в этом базисе. [24]

Таким образом, мы приходим к топологической классификации евклидовых конфигураций калибровочного поля с конечным евклидовым действием. Минимум действия среди полей с одинаковым топологическим зарядом Q ( т.е. в каждом топологическом секторе), если он существует, представляет собой решение уравнений Янга - Миллса. [25]

Лишайник Parmelia centrijuga. [26]

Агладзе и Кринский обнаружили в зтих системах спиральные волны с топологическим зарядом ( ТЗ) более единицы. ТЗ спиральной волны равен изменению фазы, выраженному в единицах 2л при обходе по замкнутому контуру, охватывающему ядро волны. ТЗ простой спиральной волны равен единице. [27]

Решение, которое мы получим несколько ниже, также относится к этой категории. Так как лагранжиан инвариантен при калибровочных преобразованиях, а полевые уравнения кова-риантны, преобразованное решение также будет решением. Оно будет иметь такую же энергию и топологический заряд, так как энергия калибровочно-инвариантна и Q, как мы увидим ниже, также. [28]

Для таких моделей приходится удовлетворяться теми общими свойствами решений, которые удается получить, не решая полевых уравнений. Поэтому в последующих разделах мы будем уделять внимание прежде всего не самим точным решениям ( если они существуют), а общим свойствам классических решений. Важным общим свойством большого класса систем является возможность введения гомотопической классификации и топологических зарядов. Другим общим и полезным результатом является теорема вириала, с которой мы и начнем. [29]

Реальная крутая жидкая пленка ( а и се термодинамические референтные модели, основанные на представлении о пленке как о мембране нулевой толщины ( 6 и слое жидкой фа ы а конечной толщины Hf ( в. [30]

Страницы: 1 2 3