Cтраница 3
Как правило, в теориях такого типа в четномерном пространстве-времени в качестве действия используются топологические заряды [ напр. Пример такой теории в нечетномерном пространстве-времени дается действием Черна-Саймонса, Тг § Л ( 1А ( 2 / 3) А 3, где А - 1-форма калибровочного векторного поля. Мерная модель Черна - Саймонса получила наиб, развитие, поскольку она связана с др. актуальными проблемами: классификацией топологич. [31]
По-видимому, - эти две группы взаимно симметричны. Исходная калибровочная группа дуальна дуальной группе магнитного заряда, поэтому было высказано предположение, что нетеровские и топологические заряды в этих группах меняются местами. [32]
Обычно же солитоны рассматривают в моделях со спонтанным нарушением симметрии, где F ( p) имеет не менее двух минимумов. В данной модели это отличие от изученных ранее приводит к ряду особенностей, например, для солитонов уравнения (20.7) обычным приемом нельзя ввести топологический заряд. [33]
Ряд нетривиальных эффектов связан с глобальными С. В квантовой хромодинамике ( КХД) наиб, интерес представляет группа ( / ( 1) л синг-летных по ароматам аксиальных преобразований ( генератором к-рых является аксиальный заряд) кварковых полей. U ( l) должно сопровождаться появлением в спектре физ. Weinberg), 1975 ] состоит в том, что среди известных адронов нет легкого псевдоскалярного бозона, соответствующего спонтанно-нарушенной С. Ve-neziano, 1979) и состоит в том, что вследствие кираль-ной аномалии сохраняющийся синглетный аксиальный ток приобретает дивергенцию, пропорциональную плотности топологического заряда. Поэтому теорема Голдстоуна не применима к аномально нарушенной С. Она зависит от величины корреляционной функции ( коррелятора) плотности топологич. QQ) - Этот коррелятор обращается в нуль во всех порядках теории возмущений, и его отличие от нуля, необходимое для решения ( 7 ( 1) - проблемы, указывает на то, что основное состояние в КХД не может быть описано в рамках возмущений теории. [34]
Эксперименты показали, что такие поля не сложно получать во многих типах лазеров при не слишком высоком превышении порога самовозбуждения. Это подавляет возбуждение мод с максимальным значением интенсивности на оси, обладающих, как правило, наибольшим усилением. Это и есть пучок с винтовой структурой структурой волнового фронта. Ее сравнение с расчетной интерференционной структурой на рис. 2.7.1, а позволяет утверждать, что в центре сфотографированного пучка находится ВД с топологическим зарядом, равным единице. [35]