Пространственный заряд - пучок
Cтраница 2
Отметим, что подобные распределения р ( х) плотности пространственного заряда вдоль длины системы сохраняются, как в течение переходного процесса, когда амплитуда колебаний пространственного заряда пучка мала, так и после завершения переходного процесса и установления либо хаотического, либо периодического режима. Благодаря этому возможно описание распределенной системы с помощью дискретного отображения, которое позволяет исследовать некоторые наиболее важные аспекты динамики исследуемой системы, в том числе и мультистабильность. Корректность описания системы с помощью отображения последования определяется тем, что в каждый момент дискретного времени, соответствующего максимуму на зависимости p ( t), система находится в состоянии, качественно подобном состоянию в предыдущий момент дискретного времени. В этом случае единица дискретного времени равна характерному периоду Т колебаний в системе. [16]
Базисная разрешающая сила энергоанализатора определяется выражением (1.17), в которое необходимо подставить значения дисперсии и ширины спектральной линии s с учетом сферических аберраций, размеров отверстий диафрагм, коэффициента увеличения, пространственного заряда пучка и технологических погрешностей. [17]
Из-за большой массы ионов устойчивая нейтрализация пучка первоначально достигается за время порядка Ю 6 сек, что, естественно, ограничивает возможность использования этого способа в импульсном режиме - На практике эффективность процесса захвата ионов и, следовательно, нейтрализация пространственного заряда пучка ограничена, так как для устойчивой работы при - боров всегда желательно иметь высокий вакуум. [18]
В / ВВ; Bs - магнитная индукция, необходимая для создания пучка Бриллюэна; гт - минимальный радиус пучка Бриллюэна; г0 - радиус отверстия диафрагмы; zt - расстояние от линзы, на котором сказывается действие ее апертуры; / ок - фокусное расстояние линзы без учета поля пространственного заряда пучка. [19]
 |
Зависимость W o ( кривая /. [20] |
Пространственный заряд пучка, увеличивая s0, уменьшает удельную дисперсию. [21]
Пусть электронный пучок распространяется в пространстве, ограниченном металлическими стенками. Собственный электрический пространственный заряд пучка создает электрическое поле, которое вызывает размытие пучка. [22]
Этот ток уносит избыточный заряд из плазмы. Поэтому при выполнении условия (17.16) пространственный заряд пучка нейтрализуется, а магнитное поле обратного тока почти полностью компенсирует поле пучка. [23]
Нормировка физических величин рассмотрена в лекции 4 первого тома. В лекции 4 первого тома ( см. также работы [141-143]) рассматривалась нелинейная динамика гидродинамической модели диода Пирса при условии полной компенсации пространственного заряда пучка ионным фоном ( п 1 0) и было показано, что в этой системе с уменьшением параметра Пирса наблюдается переход к хаосу через каскад бифуркаций удвоения периода. [24]
В то же время в плазме, плотность которой существенно превышает плотность пучка, конвекция электронов плазмы компенсирует конвективную модуляцию плотности пучка и пучково-дрейфовая неустойчивость подавляется. Кроме того, в сильном магнитном поле предельное значение тока, обусловленное возбуждением пучково-дрейфовой неустойчивости, оказывается выше предельного вакуумного тока, обусловленного действием пространственного заряда пучка. [25]
Однако в полной мере использовать достижения техники формирования сильноточных пучков в вакуумной релятивистской электронике часто не удается. Это связано с тем, что эффективность приборов пролетного типа ( релятивистские карсинотроны, ЛБВ, клистроны, ЛСЭ, МЦР) резко снижается при приближении тока электронного потока к предельному из-за влияния пространственного заряда пучка. Поиск путей преодоления этих трудностей и привел к созданию нового класса принципиально сильноточных приборов виркаторов [6-9], которые используют для генерации сверхвысокочастотного излучения энергию собственных полей релятивистских электронных пучков ( РЭП) в режиме сверхкритических токов, когда возникает поток электронов, отраженных в сторону катода, и в пучке образуется виртуальный катод. [26]
Удобной, ввиду отсутствия специальных устройств, образующих плазму в камере дрейфа, является транспортировка сильноточных пучков в нейтральном газе. Часть энергии пучка расходуется на ионизацию газа, создание плазменного канала, через который транспортируется пучок. В области промежуточных давлений время нейтрализации пространственного заряда пучка порядка или меньше длительности переднего фронта пучка, при этом быстро развивается электронная лавина и образуется плазма высокой проводимости. Токовая нейтрализация реализуется в этой области давлений. Как показывают эксперименты [ 5, с. [27]
 |
Зависимость угла фокусировки от параметра неоднородности поля.| Зависимость коэффициентов с2 ( кривая 1 и Сз ( кривая 2 от параметра J. при. [28] |
Из приведенных выражений видно, что под действием пространственного заряда дальность и высота полета верхнего граничного электрона пучка увеличиваются, а нижнего - уменьшаются. Траектория центральной частицы пучка не изменяется. Это следует из теоремы Остроградского - Гаусса: напряженность поля пространственного заряда пучка на его оси равна нулю. [29]
Рас стояние d между пластинами конденсатора обычно полагают примерно равным максимальной ординате траектории верхнего граничного электрона пучка. Параметр v зависит от х и угла раствора пучка. Однако зависимость от пространственного заряда пучка оказывается более резкой: при увеличении х от 10 - 3 до 5 - Ю 1 Y увеличивается от десятых долей процента до нескольких десятков процентов. [30]
Страницы: 1 2 3