Cтраница 1
Канонический ансамбль описывает системы, находящиеся в тепловом равновесии с окружающей средой. [1]
Большим каноническим ансамблем называется система, обменивающаяся с окружающей средой как энергией, так и частицами. Это более общий и более мощный статистический метод, чем метод канонического ансамбля, рассматривающий равновесные системы, обменивающиеся с окружающей средой только энергией. [2]
Вносимое каноническим ансамблем размытие по энергии не велико. [3]
В каноническом ансамбле температура является параметром распределения Гиббса, поэтому она не определена для изолированных систем с фиксированной энергией. Различные определения, которые предлагались для обобщения понятия температуры на случай изолированных систем, согласуются между собой только для очень больших систем, точнее в термодинамическом пределе ( разд. Для малых систем понятие температуры математически определено неоднозначно, а с физической точки зрения оно бессмысленно. [4]
В каноническом ансамбле Гиббса появляется 6 - аналог температуры - модуль распределения, также связанный с вероятностью. Равновесие, следовательно, описывается при помощи величин, не имеющих смысла в применении к системе первого ранга. [5]
В каноническом ансамбле Гиббса появляется величина 9 - аналог температуры - модуль распределения, также связанный с вероятностью. Равновесие, следовательно, описывается при помощи величин, не имеющих смысла в применении к системе первого ранга. [6]
Так как любой канонический ансамбль систем можно рассматривать как состоящий из микроканонических ансамблей, то если какие-либо величины миг; имеют одни и те же средние значения в каждом микроканоническом ансамбле, то они будут иметь те же значения в каждом каноническом ансамбле. Чтобы подвести формально под это правило уравнение ( 380), мы можем заметить, что левая его сторона, являющаяся функцией з, имеет постоянное значение в микроканоническом ансамбле и, следовательно, тождественна со своим средним значением. [7]
Рассматриваются особенности канонического ансамбля по сравнению с микрокалоническим. Отмечается роль статистической суммы в теории и дается пример вычисления средних с помощью статистической суммы. [8]
Из определения канонического ансамбля следует, что при анализе распределения систем по энергиям в каноническом ансамбле речь может идти не только о кинетической энергии, но также и о потенциальной. [9]
Далее, наш канонический ансамбль состоит из бесконечного числа микроканонических ансамблей, отличающихся только различными значениями энергии, постоянными для каждого. Если мы рассмотрим по отдельности фазы первого тела, встречающиеся в каноническом ансамбле полной системы, то увидим, что эти фазы образуют канонический ансамбль того же самого модуля. Этот канонический ансамбль фаз первого тела состоит из частей, принадлежащих различным микроканоническим ансамблям, на которые подразделяется канонический ансамбль полной системы. [10]
Выражение (13.1.1) описывает хорошо известный канонический ансамбль, в котором вероятность любого состояния экспоненциально зависит от энергии, так что для каждой степени свободы значения энергии, превышающие k T, очень маловероятны. [11]
Метод Монте-Карло для канонического ансамбля. [12]
Метод Монте-Карло для канонического ансамбля Программа представляет собой адаптацию алгоритма, описанного в разделе 4.3.3. Ее цель - моделирование двумерной модели Изинга с переворотом спина. Для ознакомления с другими методами оптимизации программы моделирования модели Изинга отсылаем читателя к [1, 2], где описан метод мультиспинового кодирования. [13]
Термодинамические соотношения для квантового канонического ансамбля выводятся аналогичным образом. [14]
Представим теперь систему каноническим ансамблем. [15]