Предыдущая лекция

Cтраница 2

На предыдущих лекциях мы довольно много говорили об условиях пластичности, а также о хрупком разрушении. Были высказаны общепринятые и достаточно проверенные гипотезы, характеризующие поведение материала в условиях сложного напряженного состояния. [16]

В предыдущих лекциях уже несколько раз отмечалось, что для спиновой динамики радикальных пар и для спектроскопических проявлений их спиновой динамики важное значение имеет когерентность состояния спинов. В элементарных химических актах следует ожидать, как правило, появления спиновой когерентности. Важно при этом подчеркнуть, что появление спиновой когерентности не обязательно связано с участием радикальных пар в реакции. [17]

В предыдущих лекциях были представлены различные методы, подходы и сведения, относящиеся к проблемам принятия решений. Пора поговорить о тех, кто может профессионально использовать методы принятия решений. [18]

В предыдущих лекциях на рассматриваемые пространства довольно часто налагались те или иные общетополо-гнческие ограничения. Мы видим теперь, что для клеточных пространств все эти ограничения выполнены, так что все результаты предыдущих лекций справедливы для клеточных пространств без всяких оговорок. [19]

Данные в предыдущей лекции дифференциальные уравнения ( 17) для движения системы материальных точек предполагают введение прямоугольной системы координат, которую мсжью выбрать произвольно. Эти уравнения мсжко привести, как мы теперь покажем, к такой форме, при которой ОБИ уже не будут связаны с выбором какой-либо определенной системы координат. [20]

Значительная часть предыдущих лекций была посвящена расчетам брусьев ( стержней) на прочность и жесткость. Конечно, стержень представляет собой особенно часто используемую расчетную модель, но существует немало важных для практики конструкций, которые по своим геометрическим формам не имеют ничего общего со стержнем и требуют иных приемов схематизации. Для расчетов на прочность таких конструкций пользуются расчетной моделью в виде оболочки. [21]

Изучая материал предыдущих лекций, вы, конечно, оценили и поняли то особое место, которое занимают внутренние усилия в расчетах прочности и жесткости стержневых систем. Продольные и поперечные силы, крутящий и изгибающий моменты тем или иным образом входят во все соотношения для напряжений и упругих перемещений. [22]

Проведенное в предыдущей лекции обсуждение спиновой динамики РП, некоторых механизмов синглет-триплетных переходов позволяет качественно предсказать вид полевой зависимости рекомбинации РП. Очевидно, в случае триплетного предшественника геминальной пары S-T переходы увеличивают вероятность рекомбинации РП, так как без S-T переходов такая РП не может рекомбинировать. Если же предшественник РП находился в синглетном состоянии, то S-T переходы уменьшают вероятность рекомбинации, так как они переводят РП из реакционноспособного синглетно-го состояния в триплетное состояние, в котором мы считаем рекомбинацию запрещенной. Имея в виду эти соображения, рассмотрим полевую зависимость рекомбинации РП для некоторых механизмов S-T переходов. Как было показано в предыдущей лекции, разница зеемановских частот спинов неспаренных электронов РП за счет различия g - факторов радикалов пары смешивает синглетное и триплетное состояния РП. Согласно обсуждению в предыдущей лекции частота S - T0 переходов РП растет с увеличением индукции магнитного поля. [23]

В конце предыдущей лекции мы занимались явлениями, доступными наблюдению, к которым в газе или в жидкости приводят флуктуации плотности. Броуновское движение, о котором речь будет сегодня, есть другой пример явления, непосредственно наблюдаемого, и даже более, измеряемого - вполне управляемого флуктуациями, для которых законом является случай. Это - флуктуации, которые испытывает действие, производимое совокупностью молекул жидкости на частицу подходящих размеров, погруженную в эту жидкость. [24]

Доказанные в предыдущей лекции теоремы имеют важные приложения, в частности, теорема Коши приводит к новому для нас методу вычисления пределов. [25]

Приведенные в предыдущих лекциях примеры показывают, что газоадсорбционная хроматография представляет собой простой, быстрый и селективный физико-химический метод анализа многокомпонентных смесей. Чтобы реализовать высокую селективность газоадсорбционной хроматографии, нужны адсорбенты с достаточно однородной поверхностью, механически прочными гранулами, высокой термостойкостью и сравнительно небольшой энергией адсорбции компонентов, чтобы проводить анализ при не слишком высоких температурах. [26]

Во всех предыдущих лекциях отмечалось, что, например, при фотоин-дуцированном распаде молекул возникают РП в когерентном спиновом состоянии. Рассмотрим подробнее, как это происходит. Распад электронно-возбужденных молекул происходит достаточно быстро, так что спины электронов не успевают изменить свое состояние, они наследуют то состояние, которое они имели в молекуле-предшественнице. Следовательно, если молекула распадается из электронно-возбужденного синглетно-го состояния на два свободных радикала, то рождается пара радикалов, у которой неспаренные электроны находятся в синглетном состоянии. Если же молекула распадается из электронно-возбужденного триплетно-го состояния на два свободных радикала, то рождается пара радикалов, у которой неспаренные электроны находятся в триплетном состоянии. В обоих случаях оказывается, что РП образуется в квантовом когерентном состоянии. [27]

Все рассказанное на предыдущей лекции об обобщенных силах и перемещениях, а также ход вывода уравнения Мора подсказывает нам очевидное решение: для определения угловых перемещений все операции полностью сохраняются, но вместо единичной силы в том сечении, где мы хотим найти угол поворота, следует прикладывать единичный момент. Например, если мы хотим найти угол поворота крайнего сечения балки, показанной на рис. 77, то вводим вспомогательное нагружение единичным моментом. [28]

Как следует из предыдущих лекций, христианство никогда не представляло собой единого течения. С самого начала формирования, в нем существовали различные направления и ответвления. Наиболее крупной, самой массовой разновидностью христианства является католицизм. Согласно данным ООН приверженцами католицизма в 90 - х годах XX пека было около 900 млн. человек, что составляет более 18 % iicex жителей нашей планеты. Он охватывает сво-к: м влиянием около 90 % населения Латинской Америки, около трети населения Африки. Довольно сильны позиции католицизма в США. [29]

График обобщенной размерности для множества Кантора с мерой, заданной параметрами а 3 / 4 и Ь 1 / 4. [30]

Страницы: 1 2 3 4