Подвижной заряд

Cтраница 3

Из рис. 3.43, б видно, что при том же направлении тока, но положительном знаке подвижных зарядов ( значит, в частности, при дырочной проводимости), знаки зарядов на срезах проводника сверху и снизу меняются: направление fn будет тем же, но теперь вверх будут отклоняться положительные заряды. Это и позволяет экспериментально определять знак электрического заряда носителей тока в проводнике. [31]

Модель образования дырочной примесной проводимости в кремнии или в германии. [32]

Таким легированием германия ( кремния) элементами IIIA-подгруппы можно повышать концентрацию дырок, которые станут основными носителями подвижных зарядов, а электроны - неосновными. [33]

Из рис. 3.43, б1 видно, что при том же направлении тока, но положительном знаке подвижных зарядов ( значит, в частности, при дырочной проводимости), знаки зарядов на срезах проводника сверху и снизу меняются: направление будет тем же, но теперь вверх будут отклоняться положительные заряды. Это и позволяет экспериментально определять знак электрического заряда носителей тока в проводнике. [34]

Из рис. 3.43, б видно, что при том же направлении тока, но положительном знаке подвижных зарядов ( значит, в частности, при дырочной проводимости), знаки зарядов на срезах проводника сверху и снизу меняются: направление f л будет тем же, но теперь вверх будут отклоняться положительные заряды. Это и позволяет экспериментально определять знак электрического заряда носителей тока в проводнике. [35]

Отсюда полная плотность тока равна, по Максвеллу, сумме У / с Усь где ус - плотность тока свободных подвижных зарядов и jd - плотность тока смещения. Оба тока окружены обычным образом магнитными полями ( фиг. [36]

Основными причинами параметрических отказов ИМС, выражающихся в большинстве случаев в увеличении токов утечки, являются возникновение каналов электропроводности из-за миграции подвижных зарядов в оксидной пленке, загрязнения поверхности кристалла и разгерметизации корпуса. [37]

Только что рассмотренный метод дает возможность вывести дифференциальные уравнения для потенциала, соответствующие любому данному распределению физических границ и неподвижных или подвижных зарядов. Вообще, как будет показано, необходимо делить раствор на несколько различных областей, в каждой из которых применимо или уравнение Лапласа или уравнение Пуассона. Тогда решения этих уравнений, так же как решение любого дифференциального уравнения, зависят от условий, которым подчиняются соответствующие параметры на границах областей, где применяются данные уравнения. [38]

Поэтому эмиттер вводит в базовую область дополнительное число дырок, часть которых не успевает рекомбинировать с электронами, так как плотность подвижных зарядов в полупроводниках мала. Эти дырки, обладая временем жизни, под действием тепловой диффузии могут пройти через тонкую базовую область, за счет электрического поля коллектора - через коллекторный р - n - переход и при неизменном напряжении коллектора изменить величину тока в этой цепи. [39]

Ряд исследователей отводит важную роль в моющем процессе электрокинетическому, или дзета-потенциалу, возникающему между заряженным слоем на твердой поверхности и подвижными зарядами противоположного знака в жидкой фазе. Сюда относятся работы Гарриса [70], Штакельберга, Клинга, Бенцеля и Вильке [73], Клинга и Ланге [68, 74] по измерениям дзета-потенциала различных тканей, загрязнений и установлению влияния на дзета-потенциал различных факторов. [40]

Спектры поглощения бензола и пиридина ( Friedel R. A., Orchin M., Ultraviolet Spectra of Aromatic Compounds, Wiley, New York, 1951. [41]

Поскольку бензол является стабильной молекулой, причем стабильность обеспечивается наличием делокализованного ароматического секстета, охватывающего равномерно все кольцо и обеспечивающего равномерное распределение подвижного заряда, можно представить себе, что атом азота в пиридине будет принимать такое состояние гибридизации, которое позволит молекуле сохранить плоскую конфигурацию, необходимую для того, чтобы могла быть обеспеченной аналогичная стабилизация. В масс-спектре пиридина молекулярный ион является базовым пиком - особенность, характерная также и для других ароматических молекул. [42]

Относительное повышение удельной электропроводности, вызванное втягиванием в приконтактный слой подвижных зарядов, не достигает таких значений, как ее понижение при удалении подвижных зарядов. Действительно, для компенсации контактного поля необходимо ввести в слой и в том и в другом случае примерно одно и то же число зарядов. При выходе из слоя подвижных зарядов они заменяются ионами с ничтожной подвижностью, концентрация же носителей тока убывает в 106 и более раз. При втягивании же подвижных зарядов концентрация их возрастает всего в несколько раз. [43]

Относительное повышение удельной электропроводности, вызванное втягиванием в нриконтактный слой подвижных нарядов, не достигает таких значений, как ее понижение при удалении подвижных зарядов. Действительно, для компенсации контактного поля необходимо ввести в слой и в том и в другом случае примерно одно и то же число зарядов. При / выходе из слоя подвижных зарядов они заменяются ионами с ничтожной подвижностью, концентрация же носителей тока убывает в 106 и более раз. При втягивании же подвижных зарядов концентрация их возрастает всего в несколько раз. [44]

Ион погружается в растворитель с диэлектрической проницаемостью D ( диэлектрическую проницаемость внутри иона нет необходимости определять, поскольку она не входит в результат), содержащий подвижные заряды. Предположим, что все подвижные ионы одновалентны; обобщение для ионов высшей валентности хорошо известно и приводит к тем же самым результатам при выражении их через ионную силу [ ср. [45]

Страницы: 1 2 3 4