Ангармонизм

Cтраница 1

Ангармонизм приводит не только к конечной ширине линии, но и к сдвигу фононных частот. [1]

Ангармонизм может быть разделен на силовой, когда к энгармонизму приводят большие внешние силы, и температурный, когда к энгармонизму приводят большие тепловые колебания. Силовой энгармонизм влияет на постоянную у, а температурный - на предэкспоненту в уравнении долговечности Журкова. [2]

Ангармонизм колебательного движения, беспрерывное перемещение молекул во всем объеме кости ограничивает длину свободного пробега фононов, а но, и теплопроводность. [3]

Ангармонизм колебаний атомов необходимо учитывать при изучении многих процессов и прежде всего теплопроводности кристаллов. Если бы фононы не рассеивались на фононах, то их скорость была бы равна примерно скорости звука. Тогда от нагретого участка кристалла тепло передавалось бы к его холодным частям со скоростью порядка 105 - 106 см / сек. Из опыта известно, что распространение тепла в кристаллах происходит значительно медленнее. Одна из причин этого - фонон-фононное взаимодействие. [4]

Ангармонизмы колебаний кристаллической решетки обычно существенны в двух случаях: либо при высоких температурах, когда относительные смещения соседних атомов становятся значительными и проявляется нелинейный характер упругих межатомных сил, Либо даже в низкотемпературной области при объяснении явлений, полностью обусловленных ангармоничностью колебаний кристалла. Примером явлений, необъяснимых с точки зрения гармонического приближения, может служить любой процесс, определяемый взаимодействием в газе фононов. [5]

Поскольку ангармонизм колебаний проявляется тем меньше, чем меньше амплитуда колебаний, или чем меньше температура, то тепловое сопротивление должно уменьшаться с уменьшением температуры. [6]

Роль ангармонизма в телах тем сильное, чем слабее связь атомов и чем меньше их массы. [7]

Влияние ангармонизмов на колебания осциллятора будем рассматривать в псевдогармоническом приближении [4], которое сводится к построению эффективного самосогласованного гармонического гамильтониана, приближенно описывающего ангармонический кристалл. В работе [12] в псевдогармоническом приближении была обнаружена неустойчивость одномерной решетки, обусловленная ангармонизмом колебаний атомов. Ниже, при изложении материала, касающегося устойчивости ангармонического осциллятора, мы существенно используем подход, предложенный в этой работе. [8]

Влияние ангармонизмов на колебания осциллятора будем рассматривать в псевдогармоническом приближении [4], которое сводится к построению эффективного самосогласованного гармонического гамильтониана, приближенно описывающего ангармонический кристалл. В работе [12] в псевдогармоническом приближении была обнаружена неустойчивость одномерной решетки, обусловленная энгармонизмом колебаний атомов. [9]

Нормальные колебания молекулы CCV ч - симметричное валентной колебание. б - дважды вырожденное деформа-циошюе колебание. е - антисимметричное валентное колебание. [10]

Вследствие межмодового ангармонизма нормальные колебания молекулы перестают быть взаимно независимыми. Резонанс Ферми приводит к значит. В сложных многоатомных молекулах резонансы Ферми весьма вероятии даже при невысоком уровне возбуждения и потому необходимо считаться с ним при интерпретации колебательных спектров. [11]

Учет ангармонизма колебаний ионов и отклонения от центральности действия сил приводит к лучшему согласию между теорией и экспериментом, однако теория существенно усложняется. Практически более целесообразным для описания упругого поведения кристаллического твердого тела при механическом воздействии является экспериментальное определение совокупности необходимых характеристик. [12]

Обычно именно ангармонизм колебаний решетки, приводящий к распаду и слиянию фононов, определяет время жизни колебательных экситонов. В кристаллах, где такого рода экситоны наблюдались, ширины их уровней даже при очень низких температурах не бывают меньшими величин порядка 0 1 см 1, что отвечает времени жизни 10 - - 10 сек. В более сложных молекулах времена высвечивания, по-видимому, столь же велики, а времена безызлучательного распада колебательного экситона должны быть, благодаря богатству спектра внутримолекулярных колебаний, еще более короткими. Поэтому, вообще говоря, наблюдение люминесценции колебательных экситонов в настоящее время вряд ли доступно. Что же касается создания достаточно высокой их концентрации, то здесь небесперспективными представляются лишь такие попытки, в которых используются молекулярные кристаллы, состоящие из двухатомных молекул. Это требование обусловлено тем, что, по-видимому, только в такого рода молекулярных кристаллах, обладающих, к тому же, большими частотами внутримолекулярных колебаний 2 и низкими дебаевскими температурами 6, могут быть реализованы максимально возможные времена безызлучательного распада колебательных экситонов. В указанных случаях ( 2: 6) безызлучатель-ная гибель экситона связана с рождением большого числа фононов Np и должна быть относительно менее вероятна. [13]

Пример учета ангармонизмов при описании взаимодействия фононов друг с другом показывает, что для описания взаимодействия электронов с фононами надо принять во внимание не учтенные ранее члены, содержащие и электронные, и фононные переменные. [14]

Почему при учете ангармонизма колебаний атомов средний размер молекулы увеличивается с ростом энергии колебаний. [15]

Страницы: 1 2 3 4