Статистический ансамбль

Cтраница 1

Статистический ансамбль образует совокупность систем в различных состояниях, характеризуемых определенными вероятностями. Совокупность же квантовых систем в одном и том же состоянии статистического ансамбля не составляет. [1]

Статистический ансамбль, описываемый определенной волновой функцией, называют чистым. Ансамбль, не имеющий определенной волновой функции, называют смешанным. Он характеризуется матрицей плотности. [2]

Статистический ансамбль крупномасштабных движений образует общую циркуляцию Мирового океана. [3]

Рассмотрим статистический ансамбль, который представляет некоторую замкнутую систему во всех возможных квантовых состояниях. Обозначим через n - t число членов ансамбля в i - м квантовом состоянии. Совокупность чисел щ задает функцию статистического распределения для состояний системы. [4]

Рассмотрим статистический ансамбль состоящий из битов, находящихся в тепловом равновесии. Если все биты переводятся в единицу, то число состояний, занимаемых ансамблем, сокращается вдвое. Энтропия, следовательно, уменьшается на Ып2 0.693 1& на бит. Энтропия замкнутой системы, например, компьютера с собственными источниками энергии, не может уменьшаться; следовательно, она должна проявиться в качестве эффекта нагревания где-нибудь еще, восполняя 0.693 1fcT на бит. Конечно, это минимально возможное нагревание, и наши рассуждения не гарантируют, что этот минимум реально достижим. [5]

Рассмотрим больцмановский статистический ансамбль из большого числа компонентов. Пусть N - общее число компонентов вещества, каждый из которых характеризуется определенным значением качественной характеристики ( свойством) Z; Z - среднее свойство системы в целом. [6]

Примером статистического ансамбля является совокупность молекул газа, находящегося в данном объеме. [7]

Плотность статистического ансамбля всегда является интегралом движения. [8]

Примером статистического ансамбля является совокупность молекул газа, находящегося в данном объеме. [9]

В статистическом ансамбле, - функция распределения которого зависит только от энергии, можно ожидать, что состояния с волновыми функциями и и и должны быть равновероятны и, далее, что плотность вероятности ( Л будет постоянной. Предположение о хаотичных фазах приводит к тому, что недиагональные матричные элементы р и р обращаются в нуль и плотность вероятности становится постоянной. [10]

В статистическом ансамбле частицы могут иметь самые разнообразные импульсы и координаты, но если это ансамбль классический, то в нем всегда могут быть выделены подансамбли и с вполне, определенными импульсами и с вполне определенными координатами. Напротив, такое разложение квантового ансамбля оказывается невозможным, что указывает на совершенно отличное от классического взаимоотношение между локализацией частицы и ее импульсом. [11]

Введенный таким способом статистический ансамбль называется чистым квантовым ансамблем. [12]

Предположим, что статистический ансамбль, характеризующий флуктуации источника, стационарен, по крайней мере в широком смысле. В этом случае корреляционная функция источника / - g ( ri r2 5 1, 2) будет зависеть от двух своих временных аргументов только через их разность t % - t; это также справедливо для корреляционной функции поля, поскольку соотношение между переменной поля V и переменной источника Q согласно (4.4.52) является линейным. [13]

Зависимость максимальной вероятности кристаллизации Р от температуропроводности х. [14]

Зародыши кристаллизации формируют иерархически соподчиненный статистический ансамбль, характеризуемый распределением тепла Q по координате и ультраметрического пространства. [15]

Страницы: 1 2 3 4